徐🃂🔿川点了点头，这🎣💹🖳位他曾经的导师便迫不及待的开口道：“在你报告的强关联电子体系中，非平衡过程的熵变是怎么定义的？”
听到这个问题，徐川思索了一下🕤，习惯性的在报告桌上找了一下，才发现上面并没有准备粉笔🅩。
笑了笑，他看向报告台下的工作人员，开口道：“👨🚉能麻烦帮我准备两张黑板以及一盒粉笔么？”
听到这话，因听不懂整个报告过程🌋♈🆛而百无聊赖正发呆的工作人员👲陡然惊醒了过来，快速的点了点头后小跑了出去。
不一🜾🇲会，几🃤🙳名工作人员便拖着几张黑板赶了过来。
徐川🜾🇲上前，道了声谢谢后从粉笔盒中抽出来一支粉笔，一边🔱🄗写一边开口道：🜪
“非平衡体系是非保守的非哈密顿体系，故非平衡体🖫🕧系上定义的熵本质上并不能等同于热力学意义上的熵🚜🔍。”
“它可以用相空间收缩来定🚗📥义，即对于X·=f（x）相空间体积不保守，故散度σ（x）=-∑ixifi(x)非零。在😑模型下，一个机械系统C0和若干机械系统Ci接触，可根据我之前讲述的详[1]推导得到σ(x)=∑jQj˙(x)/kBTj+R˙(x)。”
“.，综上，其中R˙(x)是一个在🙗时间平均中可以消除的项，理论上来说，在我构🗪建非平衡状态强电子🝭🎖👈关联体系中，σ（x）就是非平衡体系熵变的一种定义。”
目光紧🈞⛆紧的盯着讲台上被录屏后投影放映出来的黑板，看着上面算式，听着徐川的解释🗪，爱德华·威腾眼神中闪烁着一📕🚭🖣丝莫名的色彩。
待到徐川🜹的话音落下，🎵他并🚗📥没有坐下，而是接着提问道：
“🃂🔿那对于电子🉄🄶🁿关联🎣💹🖳体系其电荷、自旋和相位在不同的原子核构型下都可以形成复杂的集体模式，该如何使用你这套理论进行解释？”
听到这个问题，徐川不🎵由自主的摇🌋♈🆛了摇头，回道：
“这个问题超出了我的解答范围，在强关联体系中👨🚉，电子费米体系具有了新的强耦合集体行为。特别非平衡状态下，电子分布相位或电子密度分布的拓扑结构会导致朗道理论框架之外的新的集体有序。我没法找到一个更为普适的统一理论框架，来回答你这个问题。”
微微顿了顿，他看向威腾，接着道：“不过在此前的研究中，我👲对于这方面有一些理♘🈫🁕解，或许可以回答一部分伱心中的疑惑🜿。”
说着，🈞⛆他擦掉了黑板上的算式，重新写了起来♎：
“考虑一个典型的强关联体系‘一维横场伊辛模型’其哈密顿量为：【H0=J(∑nL⚺1σznσzn+1+η🞗🔒σzL🗫🞠σz1)h∑nσxn】。”